Разделы


Рекомендуем
Автоматическая электрика  Распространение радиоволн 

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 [ 47 ] 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183

Формирование прямоугольного импульса на активном сопротивлении, шунтированном индуктивностью, в схеме с дополнительным конденсатором. Если схема с дополнительным конденсатором, назначение которого состоит в понижении зарядного напряжения линии, используется для формирования прямоугольного импульса на активном сопротивлении, шунтированном индуктивностью (например, на активной нагрузке, включенной в формирующее устройство посредством импульсного трансформатора), то волновое сопротивление формирующего отрезка линии должно изменяться по закону

W(x) =

3C.RI

родных линий, определяется выражением

W(0)

где W(0) и W(ts) - волновые сопротивления соответственно в начале и конце трансформирующего отрезка линии.

Коэффициент трансформации фронта импульса не зависит от закона изменения волнового сопротивления линии и определяется лишь значениями этого сопротивления в начале и конце линни-трансформатора.

X. WM еЛ

Рис. S-8О. Скема трансформации импульсов.

На рис. 5-79 приведена принципиальная схема такого формирующего устройства и показаны величины, обозначения которых входят в приведенную формулу.


Рис. 5-79. Формирующая схема с дополнительным конденсатором.

Подробному рассмотрению вопроса о формировании импульсов с помощью отрезков неоднородных линий посвящены работы О. Н. Литвиненко [Л.4].

Там же подробно рассмотрены вопросы, связанные с заменой отрезков неоднородных линий с распределенными параметрами формирующими цепями с сосредоточенными параметрами, которая становится целесообразной в тех случаях, когда длительность формируемого импульса превосходит несколько десятков наносекунд.

Трансформация импульсов

Неоднородные линии с плавно изменяющимся волновым сопротивлением способны трансформировать амплитуду распространяющуюся вдоль них импульсов напряжения (тока), не искажая при этом форму фронта трансформируемого импульса (имеется в виду импульс с отвесным фронтом, например прямоугольный импульс). Это свойство неоднсфодных линий используется (главным образом в диапазоне наносекундных длительностей) для трансформации импульсов.

Коэффициент трансформации трансформаторов, построенных на отрезках неодно-

Вершина трансформируемого импульса в процессе такой трансформации всегда оказывается искаженной. Характер и степень искажения вершины зависят от длины отрезка линии (скорости изменения ее волнового сопротивления), закона изменения волнового сопротивления и условий нагрузки линии. Рассмотрим некоторые частные случаи.

Пусть внутреннее сопротивл.ение R питающего линию генератора (рис. 5-80) равно нулю, а сопротивление нагрузки R равно волновому сопротивлению линии в месте включения нагрузки (i?H=W(s)). Если оценивать степень искажения вершины импульса по значению производной \

ймве

di tts

(в начале выходного импульса) и считать, что минимуму искажений соответствует

Ивых

t=t

= 0,

(5-48а)

то для получения минимальных искажений закон изменения волнового сопротивления следует выбирать из соотношения

I N(x)dx + N (0) = 0,

где /V(T) = -функция перепада не-

однородной линии.

Пример. Пусть при оговоренных выше условиях нагрузки требуется выполнить трансформатор с коэффициентом трансформации /t=2 с минимальным (в указанном смысле) искажением вершины импульса (входной импульс имеет прямоугольную форму). Возьмем линию с функцией перепада

(т + Л)[(т + Л) -Ь В]



Волновое сопротивление такой линии будет меняться по закону

>[ (х + А)(А + В) Г

При К=2, для того чтобы выполнялось условие 5-48а, следует принять Л-0,53 tg, 5=0,565 4- Нормированное значение выходного напряжения определится при этом выражением

f-f+ 1.0б)%4,52

Пи--~-+

Ибых (t)

5,72

+ 1,175

здесь ts - время задержки трансформирующего отрезка линии.

На рис. 5-81 и 5-82 приведены график изменения волнового сопротивления линии и график нормированного выходного напряжения линии-трансформатора. Как видно из

Рис. 5-81. Закон изменения волнового сопротивления трансформирующей линии.

0,<f

Щых.

Щыхм

Рис. 5-82. Характеристика спада вершины трансформируемого импульса.

ЭТОГО графика, при небольших длительностях трансформируемого импульса (и/з< <0,5) форма вершины импульса незначительно искажается при трансформации.

Пусть внутреннее сопротивление Rvi питающего линию генератора (рис. 5-80) равно волновому сопротивлению линии в ее начале (и=1(0)), а сопротивление нагрузки R-b - волновому сопротивлению линии в ее конце [i?H = W(a)]. В этом случае выходное напряжение линии-трансформатора связано с э. д. с. питающего источника соотношением

Цвых(0 . 1

£/вых.макс 2 макс

{х)йх

Если на вход линии подается импульс прямоугольной формы, то вершина выходного импульса всегда оказывается спадающей. Искажения вершины можно оценивать ве-

личиной

Л(т)т, считая, что форма вер-

шины тем совершеннее, чем меньше значение этого интеграла. При таком подходе минимальные искажения получаются в случае применения линий с экспоненциальным законом изменения волнового сопротивления

W(T) = W(0)e\

Учитывая равенства RvL=W{p) и RWi), нетрудно определить нужное значение 1

а = 1п-- и JV=a/2,a следовательно на-

ta Л.И

пряжение на вершине импульса, действующего на нагрузочном сопротивлении в случае подачи на вход импульса прямоугольной формы вершина импульса будет изменяться по закону

вых.макс 8

В некоторых технических применениях параметры трансформирующих отрезков неоднородных линий удается выбрать таким образом, чтобы форма вершины трансформируемого импульса изменялась при трансформации в желаемом направлении. Тогда эти изменения формы используются как полезный эффект. Один из примеров таког© использования рассматриваемого явления приводится ниже.

Применение отрезков неоднородных линий в качестве трансформаторов целесообразно при трансформации импульсов очень небольшой длительности (например, нано-секундных импульсов), когда использование обычных импульсных трансформаторов оказывается либо невозможным, либо связано с недопустимо большими искажениями формы трансформируемого сигнала.

Вопросы, связанные с использованием отрезков неоднородных линий в качестве трансформирующих устройств, и методы отыскания нужных законов изменения волнового сопротивления линий-трансформатО-ров рассматриваются в [Л.4].

Формирующе-траисформирующие схемы

Стремление увеличить отношение амплитуды формируемого импульса к величине напряжения источника, питающего схему, привело к построению устройств, в которых процесс формирования импульса органически сочетается с процессом его трансформации. Один из вариантов схемы такого устройства (рис. 5-83) включает два отрезка неоднородных линий. Первый из этих от-



резков - формирующий [волновое сопротивление WiCt)] при замыкании ключа К оказывается нагруженным на входное сопротивление второго - трансформирующего отрезка линии [волновое сопротивление W2(t)], к выходным клеммам которого подключено сопротивление нагрузки R- При заданной величине 2н и заданной форме импульса U(t), который должен быть получен на сопротивлении 2н, законы изменения волновых сопротивлений Wi{x) и IFsCt) можно подобрать так, чтобы формирующий от-


рис. 5-83. Схема формирующе-

трансфорнирующего устройства

ры, у которых коэффициент передачи описывается функцией, комплексно-сопряженной с функцией, выражающей спектр фильтруемого сигнала. Такие фильтры носят название оптимальных и характеризуются тем, что позволяют получить на выходе наибольшее, по сравнению с любыми другими фильтрами отношение сигнал/шум. Сигнал, действующий на их выходе, представляется автокорреляционной функцией входного-сигнала (см. § 3-3).

W(r)

Рис. 5-84. Временное положение импульса.

Рис. 5-85. Скема оптимального фильтра с отрезком параболической линии.

резок ЛИНИИ создавал на входе трансформирующего отрезка импульс такой формы, которая после преобразования (искажения) ее в процессе трансформации описывалась бы заданной функцией U{t). Волновые сопротивления входящих в схему отрезков линий должны изменяться в рассматриваемом случае по законам:

11 (т) = Г (0) 1

(начало координат отнесено к тому сечению, в котором установлен коммутирующий прибор К). На сопротивлении R формируется прямоугольный импульс, длительность которого равна удвоенному времени задержки формирующего отрезка линии, а амплитуда определяется выражением

t/ = 0,5£(l-f),

где Tl и Те - Бремя задержки соответственно формирующего и трансформирующего отрезков линий. Коэффициент трансформации схемы оказывается при этом зависящим от длины трансформирующего отрезка линии:

Подробное рассмотрение работы формиру-юще-трансформирующих схем содержится в [Л.4].

Оптимальные фильтры

В радиотехнической практике часто возникает задача выделения сигнала известной формы из смеси этого сигнала с белым шумом. Для оптимального решения этой задачи следует использовать такие фильт-

Один из возможных путей реализации оптимальных фильтров связан с использованием в них отрезков неоднородных линий или эквивалентных им схем с сосредоточенными параметрами.

Пусть фильтруемый сигнал представляющий собой прямоугольный импульс длительностью /н (рис. 5-84) подан в фильтрующую цепь с отрезком неоднородной линии (рис. 5-85). Спектр фильтруемого импульса в операторной форме определяется выражением

S(p) = A(l-e~4. Р

Для того чтобы рассматриваемая цепь являлась оптимальным фильтром, она должна иметь коэффициент передачи

/С(р):

Следовательно, входное сопротивление включенного в схему отрезка линии Zbz(p) должно быть равным

Для того чтобы эта величина была чисто реактивной, следует положить

R = ~г , откуда Л =

и входное сопротивление линии должно быть

2вх(р) = сТЬ

Последнее выражение описывает входное сопротивление разомкнутого на конце отрезка линии с. параболическим законом изменения волнового сопротивления, время за-




1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 [ 47 ] 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183

Яндекс.Метрика
© 2010 KinteRun.ru автоматическая электрика
Копирование материалов разрешено при наличии активной ссылки.